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传热学

301毕渥数的计算式中的导热系数是流体的导热系数。
302傅里叶数计算式中的a是热扩散系数，也叫导温系数。
303出现在特征数方程中的长度称为特征长度。
304集中参数法的应用前提是毕渥数极大。
305毕渥数趋于0时导热热阻远远小于对流传热热阻。
306根据温度与时间的依变关系，可以把导热过程划分为稳态导热和非稳态导热过程。
307求解非稳态问题不需要初始条件，仅需要边界条件。
308非稳态导热问题的导热微分方程中非稳态项为0。
309对于一个有解的一维稳态导热问题，其一端为第二类边界条件，另一端必须为（）
310采用隐式格式离散非稳态问题计算量大。
311把对应单位和系数联系在一起
312计算热传导时的系数
313计算热对流时的系数
314计算热辐射时的常数
315写出导热和对流换热的热阻表达式
316对流换热的基本计算式称为
317对流换热是通过对流方式传递热量的过程。
318对流换热
319有一平底铝制水壶，壶底直径D为24cm，底厚d=2mm，内装tf2=20°C的冷水，置于电炉上。已知铝的导热系数l为200W/(m·K)，传热热流量Φ=400W，壶内壁对冷水的换热系数h为200W/(m2·K)，求壶底外壁的温度t1=°C保留一位小数
320传热过程是热量传递的过程。
321关于导热微分方程描述正确的是（）
322有内热源的导热微元体在任一时间间隔内可以建立的热平衡关系为（）
323一热电偶的ρcV/A之值为2094J/m^2·K，初始温度为20°C，后将其置于320°C的气流中。在气流与热电偶之间的表面传热系数为58W/m^2·K热电偶的时间常数为（）s，当气流与热电偶之间的表面传热系数为116W/m^2·K的两种情况下，热电偶的时间常数为（）s。（保留四位有效数字）
324对流换热问题完整的数学描述包括（）
325对流换热的定解条件包括（）
326当流体静止时，对流换热微分方程会退化成导热微分方程。
327对流换热微分方程组一定包含4个方程。
328发动机启动到稳定运行，其换热器的管壁经历了以下过程（）
329非稳态导热过程的特点有（）
330非稳态的导热方程式的定解条件包括（）
331所有非稳态导热都可以用导热微分方程描述。
332厚度为10mm的平壁，计算毕渥数时，特征长度就是10mm。
333对流换热的影响因素有（）
334对流换热系数的获得方法有
335根据换热微分方程求解局部对流换热系数，需要知道（）
336夏天吹风扇可以降温，所以感觉开风扇比不开风扇凉快。
337其他条件相同时，湍流的传热强度比层流大。
338整个壁面上流体的平均对流换热系数可以用对流换热微分方程直接求出。
339在导热的第三类边界条件是已知的。
340在圆柱坐标系下，有关热流密度在坐标轴上的分量表达式正确的是（）。
341下面的式子哪一个是描述直角坐标系下常物性稳态的导热微分方程（）。
342下面的式子哪一个是描述非稳态导热的第二类边界条件（）。
343一个内外半径分别为的r1、r2，则通过圆筒壁的热流量为（）。
344高温物体在流体中进行冷却，当时，物体的过余温度降低到了初始过余温度的368%。
345在非稳态导热中，导热微分方程中；等于0。
346半径为R的钢球与周围环境间的表面传热系数为h，自身导热系数为，则可以采用集中参数法分析钢球非稳态温度场变化的是（）。
347若以为Bi的特征长度，该Bi对于平板、圆柱和球应该分别小于（），才可以应用集中参数法。
348傅里叶数的定义式为（）。
349一维平板非稳态导热对流边界的稳定性条件为
350一维平板非稳态导热显式格式内节点的稳定性条件为（）。
351网格Bi数的定义为（）。
352网格Bi数是在（）；的离散过程中引入的。
353由对流换热微分方程知，该式中没有出现流速，有人因此得出结论：表面传热系数h与流体速度场无关。
354空气以40m/s的速度流过长宽均为02m的薄板，=120℃，实测空气掠过此板上下两表面时的摩擦力为0075N，试计算此板与空气间的换热量（）（设此板仍作为无限宽的平板处理，不计宽度z方向的变化）。
355Dittus-Boelter公式中nuf由参数（）求出。
356沸腾的临界热流密度qc是（）。
357凡波长的电磁波，属于可见光。
358有一个由四个平面组成的四边形长通道，其内表面分别以1、2、3、4表示，已知角系数x12=04为（）。
359一外径为03m，壁厚为5mm的圆管，长为5m，外表面平均温度为80℃。200℃的空气在管外横向掠过，表面传热系数为80，则管外空气与管子之间的对流换热量为（）。
360物体各部分之间不发生相对位移时，依靠分子、原子及自由电子等微观粒子的热运动而产生的热能传递称为热辐射。
361热量传递过程的动力是温度差。
362热能传递规律是指单位时间内所传递的热量（热能的多少）与物体中相应的温度差之间的关系。
363只要有温差存在，就有热能自发地从高温物体向低温物体传递。
364流体流过一个物体表面时流体与物体表面间的热量传递过程称为对流传热。
365下面材料中（）的导热系数最小。
366下列（）是物性参数。
367关于传热系数 k下述说法中错误的是（）。
368将保温瓶的双层玻璃中间抽成真空其目的是（）。
369常温下，下列物质中（）的导热系数较大。
370表面传热系数的大小取决于（）。
371热传导的特点有（）。
372有关于热对流的说法正确的是（）。
373有关于热辐射的说法正确的是（）。
374复合传热是（）的综合过程。
375温度场中相同温度各点连成的面称为等温面。
376导热系数的单位是W/（m﹒K）。
377热流密度是标量。
378在引力场下单纯的导热只发生在密实固体中。
379在传热学中，第二类边界条件（Neumann条件）就是定热流边界条件。
380任何情形下，加肋总是有利的。
381在其他条件相同的情况下，下列物质（）的导热能力最差。
382下列哪一项是导热问题中常见的边界条件（）。
383下列温度场的说法错误的是（）。
384工程技术中采用的导热材料与结构可以分为（）。
385在非稳态导热中，材料的温度分布主要受初始温度控制的阶段称为非正规状况阶段。
386Bi是物体内部导热热阻与外部对流热阻之比。
387Bi趋近于0时，相当于是第一类边界条件。
388适用集中参数法的物体，Bi趋近于无穷大。
389采用集中参数法的物体，其内部的温度变化与坐标无关。
390Bi趋近于无穷大，相当于边界条件是（）。
391采用集中参数法的物体，其内部温差趋近于（）。
392下列关于可使用集中参数法的物体叙述错误的是（）。
393关于时间常数说法正确的是（）。
394对于一维非稳态导热情形，扩散项采用中心差分，非稳态项采用向前差分得到的计算格式为显式格式。
395非稳态导热的显式差分格式稳定性不受限制，与时间步长和空间步长无关。
396非稳态导热的隐式差分格式是不稳定的。
397建立内节点离散方程的方法有泰勒级数展开法和热平衡法。
398泰勒级数展开法的基本思想是用积分代替导数。
399采用热平衡法建立节点方程的基本思想是对每个节点所代表的元体应用傅里叶导热定律直接写出其能量守恒表达式。
400对于常物性导热问题所组成的差分方程组，迭代过程收敛的必要条件是系数矩阵主对角占优。
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