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传热传质学
传热传质学
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热辐射投射到黑体上会发生()
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传热学主要涉及的工程问题有()
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以下关于两个物体存在热接触(Thermalcontact)正确的说法有()
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传热的基本方式包括()
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以下关于傅立叶定律(FouriersLaw)说法正确的有()
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关于热辐射(Radiation)说法错误的有:
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暖气片内部介质的热量,要传递到室内环境,涉及的换热形式包括()
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热辐射的特性包括()
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以下关于热力学和传热学的说法正确的是()
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能量从一个系统传递到另一个系统只能通过传热。()
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热平衡(Thermalequilibrium)表示两个物体的温度相等,并且不存在净热量的传递。()
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物体内部只要存在温差,就存在热量传递。()
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浴室内的木地板(woodenfloor)和瓷砖地板(tile)处于相同的温度,瓷砖地板感觉更冷一些,是因为瓷砖地板的热导率更低。()
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对流换热系数(heattransfercoefficient)是物性参数,只与流体种类有关。()
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对流换热系数与热导率具有相同的单位。()
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热水壶中沸腾的水与加热壁面之间的换热属于强制对流换热。()
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核辐射不是热辐射,因此不能传递能量。()
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所有物体都能发射热辐射,同时也能够吸收热辐射。()
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热辐射是真空中唯一能够传递热量的换热方式。()
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对于三维、瞬态导热微分方程,要确定其特解,至少需要()个定解条件
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以下关于热导率的说法正确的是()
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以下关于内热源(Heatgeneration)说法正确的是()
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导热微分方程包含()
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导热问题的定解条件包括()
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边界条件的类型包括()
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在稳态导热中,交界面边界条件要求()
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对于无限大平板的导热热阻说法正确的是()
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对于圆筒壁半径方向一维稳态导热(热导率为常数),下列说法正确的是()
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热阻概念的适用条件包括()
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温度梯度指向温度升高最快的方向。
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冬季,农作物上覆盖冰雪有助于农作物越冬。
32
热扩散率的物理意义是:物体内部的导热量与蓄热量的比值,表征了热量在材料中扩散的快慢。
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导热微分方程,在本质上是能量守恒方程。
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边界条件,本质上是能量守恒定律在边界上的体现。
35
对于没有内热源的稳态导热问题,物体内部温度分布只取决于边界条件。
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在稳态导热的情况下,复合热阻可以类比于电阻电路,采用串并联的方式计算总热阻。
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等效辐射热阻只与物体的辐射性质有关,不随温度变化。
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一维大平板稳态导热问题中,当热导率随着温度的升高而降低时,温度梯度随着温度的升高而增加。
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玻璃总厚度相同时,双层玻璃窗比单层玻璃窗保温性能好的主要原因是()
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对于圆管,临界绝热半径(criticalradiusofinsulation)的表达式为()
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对于圆球,临界绝热半径(criticalradiusofinsulation)的表达式为()
42
在计算肋传热时,在肋基处的边界条件通常可以设定为()
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对于长度为L、肋端面积为Ac、周长为P的肋,修正的肋长(correctedlengthLc)的表达式为()
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界面导热材料的特点和作用是()
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以下哪些参数会影响两个表面之间的接触热阻()
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瞬态传热问题也可以用热阻的概念来进行求解。
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对于圆形的管道,在外部增加绝热层,一定能够降低管道与环境之间的热交换量。
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接触热阻是由于界面的非理想接触引起的。
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接触热阻和接触换热系数互为倒数。
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肋基处导热热流量等于整个肋表面对流和辐射换热热流量之和。
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肋效率是:真实条件下肋的热流量与整个肋在肋基温度下的热流量(理想条件)的比值,使一个0-1之间的数。
52
肋效率随着肋长度的增加逐渐增加。
53
肋的散热量随着肋长度的增加而逐渐增加。
54
对于多层圆筒壁稳态传热,综合传热系数(overallheattransfercoefficient)不随着参考表面的变化而变化。
55
肋效能的概念是:由于肋的增加所导致的传热强化的程度。
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在无限长圆柱,半径方向一维瞬态导热的图解法中,用到的特征尺寸为()
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在瞬态换热中,以下关于毕渥数(Biotnuber)说法正确的有()
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如何降低测温热电偶的响应时间(更快地反映被测物体的温度)()
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建立瞬态导热问题的数学模型,至少需要包括下列哪些内容()
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对于多维瞬态导热,可以用乘积解进行求解,那么下列说法正确的有()
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对于瞬态导热,温度对时间的偏导数不为零。
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对于热导率比较高,同时体积较小的物体,它一定符合集总参数法的判据。
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当我们判断一个物体在换热过程中是否符合集总参数法时,Bi数中特征尺寸为:物体体积除以外表面积。
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傅立叶数(Fouriernumber,Fo)是无量纲时间(dimensionlesstime),对于特定的问题,傅立叶数是一个常数。
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传热问题数值求解的方法有()
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关于高斯-赛德尔迭代法(Gauss-SeidelIterationMethod)求解代数方程组,下列说法正确的有()
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关于导热问题数值求解中,稳定性判据说法正确的有()
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关于数值求解,说法正确的有()
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一阶微分的向前有限差分,其误差级别是空间步长的二阶无穷小。
70
可以用有限差分直接替换微分方程中的微分项,得到内部节点的差分方程。
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可以用有限差分直接替换边界条件中的微分项,得到边界条件的差分方程。
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二阶微分的中心有限差分,其误差级别是空间步长的二阶无穷小。
73
导热的数值求解中,对于绝热边界条件,可以使用镜像法,将边界节点变为内部节点。
74
瞬态导热的数值求解,涉及到时间的离散化(Discretizationintime),通常采用向前差分的形式。
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瞬态导热问题的数值求解中,显式差分格式没有稳定性的要求。
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在瞬态导热的差分方程中定义的网格傅立叶数,是一个常数。
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数值计算中,离散误差是由于用差分代替微分所导致的误差。
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舍入误差(Round-offerror)是由于计算机有效数位的限制,在计算过程中,对数据的四舍五入造成的误差。采用双精度浮点数,可以降低舍入误差。
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影响对流换热系数的因素包括()
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努塞尔数(Nu)和毕渥数(Bi)的区别有()
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湍流边界层可以划分为更精细的结构,这些结构包括()
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以下关于普朗特数(PrandtlNumber)说法正确的是()
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对流换热微分方程组包括()
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两对流换热问题相似,则必然有()
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无滑移壁面边界条件(Noslipcondition)是指:当流体分子与固体表面接触时,流体分子会黏附在固体表面上,与固体表面保持相同的速度。
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边界层(Boundarylayer)是限制流固之间换热的重要因素。
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无论是层流还是湍流边界层,随着流程长度的增加,都是逐渐增厚的。
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强制对流(Forcedflow)和自然对流(Free\Naturalflow)的区别是:强制对流是在风扇、泵、搅拌下的流动(人为外部力驱动),而自然对流是在温差和密度差驱动下的流动(浮升力驱动)。
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通常情况下,层流比湍流的边界层薄,换热更好。
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黏度越高的流体,越倾向于形成层流。
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雷诺数(ReynoldsNumber)表示惯性力(inertialforces)和粘性力(viscousforces)的相对大小。
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速度边界层的边界:垂直于壁面方向,当边界层的速度达到来流速度的99%时所处的位置。
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对于速度边界层、热边界层,边界层的厚度相对于流程长度都是无穷小量。
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对于牛顿流体,固壁上的粘性剪切应力(viscousshearstress)与壁面法线方向的速度梯度成正比,与流体的动力黏度成正比。
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热边界层始终存在。