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107001只有采用缩放形喷管才能把气体从低于声速的情况下提高到超音速。
107002渐缩形喷管肯定能提高理想气体的流速。
107003对于一个热力系统，系统与环境的温差越大，热量的?值就越小。
107004过程的?损失越大，说明过程偏离可逆过程的程度越大。
107005由于摩擦等不可逆因素的存在，会导致作功能力的损失。
107006当热力系统中工质的温度小于环境温度时，这个热力系统就不存在?。
107007热力系统的?只能减少或者不变，不能增加。
107008热量?与热量一样是过程量，不是状态量
107009一个挡板将一个刚性绝热容器分成两部分，左边为理想气体，右边为真空，现在将挡板抽掉，挡板抽掉前和抽调后利用容器中的气体分别对外作功，挡板抽调前所做的功为W1，挡板抽调后所做的功为W2，W1和W2的关系为？
107010孤立系统的?只能减小，不能增加。
107011工质经历了一个绝热节流过程，这个过程会导致作功能力的损失
107012在求解开口系的焓?时，工质克服环境压力消耗的功为0.
107013在求解闭口系的热力学?时，工质克服环境压力消耗的功为0.
107014吸热量相同的情况下，由于不等温传热会引起?损失。
107015吸热量和环境温度一定的情况下，吸热温度越高，?值就越大
107016吸热量相同，其?不一定相同。
107017机械能，电能，热能都可以连续地全部转变为功。
107018工作于两不同热源间的卡诺热机，其效率虽然不可能为100%，但可以为0（）
107019系统经历一个可逆过程其熵一定是增大的（）
107020不可逆过程的熵变不好计算，但可以在始末两态之间假设一条可逆过程，等价计算不可逆过程的熵变（）
107021熵变小于0的过程不可能自发进行（）
107022由于液体水吸热后变成过热蒸汽，所以在卡诺热机中，使用过热蒸汽比使用液体水作为循环工质的热效率要高（）
107023热泵循环的供热（暖）系数总大于1（）
107024卡诺循环的热效率仅取决于其热源和冷源的温度，而与工质的性质无关（）
107025若从某一初态经可逆与不可逆两条途径到达同一终态，则不可逆途径的熵变必大于可逆途径的熵变（）
107026在任何情况下，向气体加热，熵一定增加；气体放热，熵总减少（）
107027熵增加的过程一定是自发过程（）
107028某冷机在热源T1=300K，及冷源T2=250K之间工作，其制冷量为1000kJ，消耗功为250kJ，此制冷机是（）
107029两个体积一样，装有相同温度的同种气体的容器，当连接两容器的通道打开时，气体相互掺混的过程中，整个系统的熵变（）
107030工作在200℃和50℃两热源间的卡诺热机效率为（）
107031根据热力学第二定律近表述，下列说法错误的是（）
107032系统经过一热力循环后（）
107033理想气体等温可逆膨胀过程（）
107034如果高温热源与低温热源的温度不变，增大卡诺循环的循环净功，则卡诺循环的热效率将（）
107035有位发明家声称他设计了一种机器，当这台机器完成一个循环时，可以在两热源间吸收500kJ的热，并向单一热源放出500kJ的热，问这台机器（）
107036在闭口绝热系中进行的一切过程必定使系统熵（）
107037有位发明家声称他设计了一种机器，当这台机器完成一个工作循环时，可以在两热源间吸收500kJ的热，并对外做功600kJ，问这台机器（）
107038在绝热条件下，用大于气筒内的压力迅速推动活塞压缩气体，此过程的熵变为（）
107039任意不可逆循环中体系的熵变（）
107040某时某地观察到风的温度为-30.6℃，地下几米深处是12.8℃，某人声称已经利用这种情况设计出一个动力循环装置，其热效率为15%，则（）
107041一卡诺热机在两个不同温度的热源间运行，当工作物质为气体时，热机效率为35%，若改用液体工作物质，则其效率应当（）
107042一台蒸汽动力装置从炉膛得到热量280KJ/h，估计蒸汽通过管道和部件向环境空气的散热损失为8KJ/h，如果排放给冷却水的废热是145KJ/h，装置的热效率为%。（结果保留一位小数）
107043关于热力学第二定律下列说法错误的是（）
107044自然界中发生的过程一定是不可逆的（）
107045关于热机效率与制冷系数，下列说明正确的是（）
107046热量只能从高温物体传向低温物体，不能从低温物体传向高温物体。
107047多变指数n为负值的过程只能是放热过程。（）
107048从同一状态点出发，对同量的空气进行可逆定温压缩与可逆绝热压缩达到相同的终压，则定温压缩过程中所消耗的技术功较多。（）
107049定压过程的加热量等于工质的焓增量，这一结论对于任意工质都是成立的。（）
107050多变过程的过程方程形式和定熵过程相同，因此，多变过程的热量和功的计算，只需要用多变指数代替定熵指数，就可以利用定熵过程公式计算出来。（）
107051在T-s图上，任意两条可逆绝热过程线不能相交（）
107052对于理想气体取定值比热容时，若压力降低的定温过程一定是放热过程。（）
107053理想气体向真空绝热膨胀（）
107054在定压过程中，空气吸热的热量有（）转化为对外作的容积变化功量。（提示：空气的定熵指数k=1.4）
107055大气压力为0.1MPa，一定质量的理想气体在温度保持不变的条件下，若压力表的读数从0.5MPa下降到0.4MPa，其比体积等于原来的（）
107056一个皮气球在太阳下照射下，气球在吸热过程中膨胀，气球内的压力正比于气球的容积。则气球内的气体进行的是（）
107057多变指数n为负值的过程只能是放热过程。
107058多变过程的过程方程式形式和定熵过程相同，因此，多变过程的热量和功的计算，只需要用多变指数代替定熵指数，就可以利用定熵过程公式计算出来。
107059理想气体在同一状态点的定熵线的斜率的绝对值一定大于定温线的斜率的绝对值。
107060绝热过程就是定熵过程。
107061定熵压缩过程，压力和温度如何变化？（）
107062系统经历一个可逆定温过程时，既然温度没有变化，所以不能与外界交换热量。
107063定温过程就是定热力学能过程，也是定焓过程。
107064理想气体定温过程所吸收的热量等于系统所作的功。
107065T-s图上定温向左的过程，压力和比体积的变化（）
107066对于同种理想气体工质，只要初温和终温相同，定压过程和定容过程的热量就一定相同。
107067对于不同种类的气体，T-s图上同一点的定压线的斜率相同。
107068在T-s图上，定压过程线和定容过程线都是指数曲线，但是，定压过程线比定容过程线陡峭些。
107069定容放热过程在p-v图上是垂直向上的。
107070定容过程一定不作功。
107071一定质量的理想气体存储在容积固定的容器内，现使气体的压力增大为原来的2倍，那么气体的温度、热力学能将发生怎样的变化（）
107072可逆过程中系统焓的变化是系统和外界间传递热量的标志。
107073理想气体混合物中，各组成气体无论分开或混和在一起，其热力学能保持不变。
107074理想气体混合物中，组成气体的分压力与混合物压力之比，等于其分容积与混合物总容积之比。
107075在平衡状态下，理想气体混合物也遵守理想气体状态方程。
107076理想气体的熵是状态参数。
107077比热容是与温度无关的函数。
107078同一种理想气体，具有相同的初态温度和终态温度，对于不同过程，其焓变不一定相同。
107079焦耳实验说明理想气体的热力学能仅仅是温度的单值函数。
10708010kg空气从初态P1=0.1MPa，T1=100℃，经历某种变化后到终态P2=0.5MPa，T2=1000℃，取定比热Cp=1.004kJ/kg.K，熵变为（）kJ/K。（已知空气的Rg=0.287kJ/（kg·K））
107081混合气体的通用气体常数（）
107082理想气体比定容热容cv0和比定压热容cp0的关系是（）
107083任意气体的比定容热容cv等于单位质量的物质在定容条件下温度升高1K时，（）增加的数值。
107084有1kg氮气，其cv0=0.741kJ/（kg·K），若在定容条件下受热，温度由100℃升高到500℃，该过程中氮所吸收的热量为（）
107085理想气体混合物的比定压热容等于各组成气体的比定压热容之和。
107086理想气体混合物的比热力学能等于各组成气体的比热力学能之和。
107087理想气体的摩尔分数和理想气体的体积分数数值相等。
107088理想气体混合物的容积等于各组成气体分容积的总和，这是道尔顿定律。
107089理想气体混合物总物质的量等于各组成气体的物质的量之和。
107090理想气体混合物虽然具有理想气体的性质但不遵守理想气体的状态方程。
107091比热容比是理想气体的定容比热容比上定压比热容。
107092定值比热容的计算精度最高也最简便。
107093已知理想气体的比定容热容，通过迈耶公式可以计算出，理想气体的比定压热容
107094定压比热容cp是指定压条件下，温度升高1K时焓的增加量。
107095定容比热容cv是指定容条件下，温度升高1K时焓的增加量。
107096泛泛而言，比热容是过程量。但定容比热容cv和定压比热容cp是状态参数。
107097理想气体的焓dh=cp0dT，该计算式适用于理想气体的所有过程。
107098理想气体的热力学能计算式du=cv0dT，该式仅适用于理想气体的可逆过程。
107099理想气体的焓既与温度有关也与压力也有关。
107100理想气体的热力学能与压力比体积有关。
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